Том 8, Выпуск 1, Февраль 2018

регулярный выпуск журнала за первый квартал 2018 года
Предложен метод построения исходных атомных моделей нанокристаллов с внесенными дислокациями в границах зерен для молекулярно-динамического моделирования. Метод использован для определения атомной структуры и энергий границ зерен в колончатых нанокристаллах с осью колонны [112].

Методом молекулярной динамики исследуется влияние избыточного свободного объема в тройных стыках границ зерен на их подвижность

Колебания кинетической температур в гармонической треугольной решетке со случайными начальными скоростями.

Температуры Кюри (ТС), вычисленные с помощью Монте-Карло моделирования и оцененные температуры мартенситного фазового перехода (Tm) для сплавов Ni2-xPtxMnGa (0 ≤ x ≤ 1,75) как функции концентрации Pt (x).

С помощью численного моделирования получена простая приближенная зависимость изменения поврежденности цинка f(t) от времени t и его начальной поврежденности f0 при воздействии импульсом высокоэнергетического электромагнитного поля (С= 1,228*102 c–1, t0= 9,63 мкс, соответственно коэффициент пропорциональности и пороговое время).

В работе исследована акустическая эмиссия при пластической деформации и разрушении алюминиевого сплава, при этом в качестве параметров, описывавших деформационное поведение материала, было предложено использовать коэффициенты вейвлет-разложений сигналов акустической эмиссии. На рисунке приведены кривая деформационного упрочнения алюминиевого сплава σ-ɛ и напряжение U акустической эмиссии.

Способ построения диаграмм распада переохлажденного аустенита на основе численного анализа результатов дилатометрических испытаний. Зависимость ТКЛР аустенита и продуктов его распада от скорости охлаждения позволяет однозначно определить критическую скорость и границы фазовых превращений.



Металлографическими методами исследовался вязкий характер деформации в областях сильного локализованного течения, включающие пластины роалдита (FeNi)4N  альфа-(Fi,Ni) вещества метеорита Сихотэ-Алинь.



Наводороживание стали Fe-17Cr-10Mn-7Ni-1V-0,09С-0,65N (мас. %) приводит к формированию градиентного состояния – на боковых поверхностях образцов формируется тонкий (<15 мкм) хрупкий поверхностный слой, который растрескивается в процессе пластического течения, а центральная часть образцов разрушается транскристаллитно вязко по аналогии с образцами, разрушенными без легирования водородом. Толщина хрупкого поверхностного слоя возрастает при увеличении продолжительности насыщения образцов водородом и изменяется характер разрушения в нем при растяжении: от хрупкого смешанного (транскристаллитного и интеркристаллитного) при малой продолжительности насыщения (до 16 ч.) до полностью интеркристаллитного при большей продолжительности наводороживания (32-50 ч.).

Влияние легирования водородом на деформационное упрочнение и разрушение высокоазотистой аустенитной стали

Е.Г. Астафурова, В.А. Москвина, Н.К. Гальченко, Е.В. Мельников, Г.Г. Майер, А.Г. Бурлаченко, С.В. Астафуров, Г.Н. Захаров
PDF PDF  Статья
Год: 2018 Том: 8     Выпуск: 1 Стр.: 71-76



Диаграмма предельной пластичности металломатричного композита В95/SiC с содержанием частиц SiC 10 об.%.




Рисунок 1.  Скорость выделения энтальпии при линейном нагреве: ТР – контрольный закаленный образец с пересыщенным твердым раствором 
0 – исходное состояние перед РКУП 
2 – после двух циклов РКУП

Рисунок 2. Распределение частиц по размерам на мезоуровне (РЭМ) в исходном состоянии и после 8 проходов РКУП.

Таблица 1. Изменение плотности распределения частиц в зависимости от размера на разных этапах обработки сплава (ПЭМ)

Растворение частиц вторых фаз в низколегированном медном сплаве системы Cu-Cr-Zr при обработке методом равноканального углового прессования

И.А. Фаизов, Р.Р. Мулюков, Р.Р. Мулюков, Д.А. Аксенов, Д.А. Аксенов, С.Н. Фаизова, Н.В. Землякова, Н.В. Землякова, K. Cardoso, K. Cardoso, Y. Zeng, Y. Zeng
PDF PDF  Статья
Год: 2018 Том: 8     Выпуск: 1 Стр.: 110-114